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Le fluage et la plasticité peuvent être actifs simultanément, auquel cas les équations résultantes sont résolues de manière couplée. Pour modéliser le fluage uniquement (sans déformation plastique indépendante de la vitesse), des valeurs importantes pour la contrainte de rendement doivent être fournies dans la définition de durcissement de Drucker-Prager: le résultat est que le matériau suit le modèle Drucker-Prager alors qu`il se glisse, sans jamais Rendement. Lors de l`utilisation de cette technique, une valeur doit également être définie pour l`excentricité, puisque, comme décrit ci-dessous, la contrainte de rendement initiale et l`excentricité affectent les potentiels de fluage. Cette capacité est limitée au modèle linéaire avec une section de von mises (circulaire) dans le plan de contrainte déviatorique (K = 1; c.-à-d. qu`aucun troisième effet invariant de contrainte n`est pris en compte) et ne peut être combinée qu`avec une élasticité linéaire. Ces résultats pour β, K et σc0 fournissent des paramètres linéaires Drucker-Prager qui correspondent au modèle Mohr-Coulomb en compression triaxiale et en tension. La procédure de rapprochement décrite ci-dessous est réalisée en fonction du modèle linéaire Drucker-Prager, mais elle est également applicable au modèle hyperbolique à des niveaux élevés de contrainte de confinement. est la contrainte de rendement initiale, tirée des données de durcissement de Drucker-Prager spécifiées par l`utilisateur; et si nous supposons que la surface de rendement de Drucker-Prager circonscrit la surface de rendement Mohr – Coulomb de telle sorte que les deux surfaces coïncident à θ = π 3 {displaystyle Theta = {tfrac {pi} {3}}}, puis à ces points, la surface de rendement Mohr – Coulomb peut être exprimée comme Ces relations fournissent une correspondance entre les paramètres de matériau Mohr-Coulomb et les paramètres linéaires de matériau Drucker-Prager dans la déformation plane. Considérez les deux cas extrêmes de définition de débit: flux associé, a = β, et écoulement nondilatant, quand = 0. Pour le flux associé le critère de Drucker – Prager peut également être exprimé sous la forme alternative d`autre part, si la surface de Drucker – Prager inscrit la surface Mohr – Coulomb, puis en appariant les deux surfaces à θ = 0 {displaystyle Theta = 0} donne pour le linéaire Le modèle de plasticité Drucker-Prager PEEQ est défini comme ε ̄p l | 0 + ∫ 0tε ̇p l d t; où ε ̄p l | 0 est la souche plastique équivalente initiale (zéro ou spécifiée par l`utilisateur; voir conditions initiales) et ε ̇ p l est le taux de déformation plastique équivalent. Le modèle Drucker – Prager prédit différentes contraintes de rendement uniaxiaux en traction et en compression.

Le ratio d`asymétrie uniaxiale pour le modèle Drucker-Prager est la valeur de K dans le modèle linéaire Drucker-Prager est limitée à K ≥ 0.778 pour que la surface de rendement reste convexe. Le résultat pour K montre que cela implique φ ≤ 22 ∘. Beaucoup de matériaux réels ont un plus grand angle de frottement Mohr-Coulomb que cette valeur. Dans de telles circonstances, une approche consiste à choisir K = 0.778, puis à utiliser les équations restantes pour définir β et σc0. Cette approche correspond aux modèles pour la compression triaxiale uniquement, tout en fournissant l`approximation la plus proche que le modèle peut fournir à l`échec étant indépendant de la contrainte de principal intermédiaire. Si φ est significativement plus grand que 22 °, cette approche peut fournir une mauvaise correspondance Drucker-Prager des paramètres Mohr-Coulomb.

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